Цитата(Utatane Piko @ 3.3.2015, 20:11)

Предлагаю обсудить
Если компоненты тензора a.t в точке г терпят разрыв с колебанием Да/т. то операторы Ri имеют вид
где - направляющие косинусы нормали к поверхности разрыва щ. Условие (II.5) охватывает все возможные варианты возникновения вихревого термоэлектрического поля. Первое слагаемое в левой часг ти описывает вихревое термоэлектрическое чоле, возникающее в результате анизотропии термоЭДС, второе слагаемое обусловлено неоднородностью коэффициента Зеебека, третье - анизотропией коэффициента Томсонь, т. е. различием температурной зависимости термоЭДС в разных кристаллографических направлениях.
Таким образом, необходимое требование к среде для возникновения вихревого термоэлектрического тока и осуществления термоэлектрического преобразования энергии состоит в том, чтобы термоэлектрическая среда обладала либо неоднородностью, либо анизотропией коэффициента термоЭДС.
Да кизияк-вопрос.
По определению тензор деформации симметричен.
В некоторых источниках этот тензор деформации называют тензором деформации Грина-Лагранжа, а правую меру деформации Коши-Грина (удвоенный обсуждаемый тензор деформации плюс единичный тензор) — правым тензором деформации Коши-Грина.
Нелинейный тензор деформации Коши-Грина обладает свойством материальной объективности. Это означает, что если кусок деформируемого тела совершает жесткое движение, тензор деформации поворачивается вместе с элементарным объемом материала. Удобно использовать такие тензоры при записи определяющих уравнений материала, тогда принцип материальной объективности выполняется автоматически, то есть если наблюдатель двигается относительно деформируемой среды, поведение материала не меняется (тензор напряжений поворачивается в системе отсчета наблюдателя вместе с элементарным объемом материала).
Существуют также другие объективные тензоры деформации, например, тензор деформации Альманси, тензоры деформации Пиола, Фингера и т. д. В некоторые из них входят производные от перемещений по координатам в отсчетной конфигурации (до деформирования), а в некоторые — по координатам в актуальной конфигурации (после деформирования).
То, что в классической сплошной среде энергия деформации зависит лишь от симметричного тензора деформации, следует из закона баланса моментов. Любая взаимно-однозначная функция объективного тензора деформации будет также объективным тензором деформации. Например (в силу симметричности и положительной определенности тензора деформации) можно использовать квадратный корень из тензора деформации Коши-Грина. Однако, задавая определяющие уравнения при помощи этих тензоров, важно следить за предположениями о характере зависимости свободной энергии (или напряжений) от тензоров деформации. Ясно, что предположения о, скажем, дифференцируемости свободной энергии по тензору деформации Коши-Грина, по корню из него или по его квадрату приведут к уравнениям совершенно разных материалов. Линейная по теория общего вида при малых получится лишь в первом случае.